矿物通过各种方法荷电后，在电场中进行分选，主要是由于矿粒所受各种电力和机械力不同，从而产生的运动轨迹也不同,使之能彼此分开。电选过程的理论主要涉及三方面的问题：第一是产生适合电选要求的电场；第二是如何使矿粒获得一定量的电荷；第三是获得电荷后受到各种电力及机械力并使之配合好而达到分选。
电选实践中用得最为广泛的是高压电晕电场及静电场，且绝大部分是非均匀电场，而鼓筒式电选机又是使用最为普遍且具有代表性的一种。
一、影响电晕放电的因素
电晕放电是一种自持放电，电选要求稳定地放电，即不随时间而变化的直流放电，负电极使用最广泛。这种放电是采用直径很小而曲率又很大的电晕极，使之带高压负电或正电，另一极则为接地极，它与带电极相反,其直径很大而曲率很小。正负极距离(称之为极距)很小，常为60~70毫米，这样配合后，很容易产生电晕放电。现在世界各国广泛使用的鼓筒式电选机,其电晕丝的直径仅仅只有0.2~0.5毫米,而鼓筒直径却达250~350毫米,两者直径之比为1：1250或1：1750，显然两者之差极大，如接地极为平面极时，则相差更大。
从选矿的角度来说，要求这种持续放电稳定可靠，即靠近鼓筒或各种接地极之空间产生稳定的空间体电荷，切忌产生火花放电,这主要是由于火花放电时使空间体电荷紊乱,实际中也反复证明,产生火花放电时,选矿指标一定要下降。电晕放电时，其最为突出的影响因素有电源电压、极距以及空气湿度。
电压：在相同条件下，电压越高，在接地极（鼓筒面或平面）上的电晕电流也越大，其关系曲线如图1所示。
图1 电压与电晕电流关系曲线
极距：极距也是严重影响电晕放电电流的重要因素，在相同的电压下，极距越小，电流越大,亦即电流随极距的增加而减小，其关系曲线如图2所示。
图2 极距对电晕电流分布的影响
电选时并不能采用太小的极距，虽然它容易产生电晕放电，但一俟电源电压不稳定及给矿中含有少量铁质时，则极易产生火花放电，以致破坏正常的电选。生产中常采用60~70毫米极距，实验室则常用50毫米的。
空气湿度：空气湿度也是影响电晕放电的因素，在相同的电压下，空气湿度越大，电流越小，这主要是湿度增加,空气分子不易为电子所电离之故。
图3是不同空气湿度时，电压与电流的关系曲线。
图3 不同空气湿度电压与电流关系曲线
1.湿度为12g/m3; 2.温度为29g/m3; 3.湿度为75g/m3; 4.湿度为120g/m3
电晕放电时，在电极表面产生浅紫色的光辉，像露水珠一样，同时放出臭氧，并发出像漏气样的丝丝响声,从毫安或微安表上可读出电晕电流的大小，或者还可从鼓筒表面上测出电晕电流的分布。总之，电压越高,这些现象和情况则越为明显。[next]
二、电晕放电电场的计算
电选中电晕电场的计算是比较复杂的，且无准确的公式可用，这是由于极距很小，同时涉及影响放电的因素比较多,目前只有标准的圆筒形，即带电电极正好在圆筒的中心这种形式；另一种是电晕极与平面极配合的形式可计算,其他形式则无法计算。
1.圆筒形电场强度及放电电流的计算
此种形式的起始电晕放电电场强度的计算，可采用下述简但计算法。
式中 EK ——圆筒形电晕放电的起始场强，kV/m;
δ ——空气相对密度，在标准气压，温度25℃时等于1；
r0 ——电晕放电电极半径，m
如采用更精确的计算方法，则用下式
式中 E ——电场强度，kV/m;
r0 ——电晕放电电极半径，m;
I ——线电流密度，mA/m;
K ——离子迁移率，m2/V•s。
圆筒形中电晕极放电电流的计算：
式中 R ——圆筒内径，m
u ——加于圆筒中心电晕极电压，kV；
uk ——电晕放电起始电压，kV。
2.来面极与电晕极的电场强度及放电电流的计算
此种形式乃放电电极为尖削极或丝极，接地极为平面极，电场强度的计算公式为：
式中 x ——距电晕极中心距离，m;
l ——为两极之间的距离，m;
其他符号同前。
平面极与电晕极配合时，电流I的计算公式为
其配置形式如图4所示。
上述各种公式中，除圆筒形的计算符合实际外，其余都属于一些经验公式，而常用电选机的场强及电流是难以算出的,故都采用测定的方法来确定。
图4 平面极与电晕极配置图
1.电晕极；2.平面极[next]
三、探极法测定电场强度
探极法是在待测的点上引入一探测电极，其电源乃另外一高压电源，当改变加到探测电极上的高压电压时，则探测电极上的电流就会改变，作出此探测电极的伏安特性曲线后，并将此曲线的直线部分延长而使之与横坐标相交,此交点的电位值，即为测点的电位。图5 即为探极法的伏安特性曲线。求出电压后，即可由前述公式计算出场强。
图5 探极法测定伏安特性曲线
四、电晕电流的测定
电晕极对接地极放电，必然在鼓面上或平面极以及其他形式的接地极上产生微电流，此种电流以的大小、分布状态则与电选实际有着很重要的关系。因为它关系着矿粒在此区域内荷电量的多少，在这种极距很小的状态下,根本无法算出，只有靠测定的方法来解决。
测定的方法是在接地极的表面贴上一铜箔，并使之与接地极绝缘，再将此箔片与微安电流表相连接，然后使电晕极带高压电，则从电极发出的电子会落到铜箔上而反映在电流表上，读出此电流之大小,即为该鼓面或平面上该点电流之大小，再转动接地极，则可测出这根或几根电晕极对地极的整个分布曲线，如此类推,则可测出各种电极结构形式的电流分布曲线1其简单线路如图6所示。
图6 测量接地极鼓面电晕电流分布装置图
1.鼓筒；2.铜箔；3.绝缘纸；4.微安表
在接地极表面所反映的大小及分布,与电极间的电压、极距、电极结构形式、空气湿度,采用电晕极直径的大小等,都密切相关。电压相同，小极距的电晕电流大,反之则小；同一极距,电压越高，电晕电流越大,反之则小。电压越高,电晕电流在鼓面上的分布范围也越大。图7为极距相同，电压不同，一根电晕极放电时,电晕电流在鼓面上的分布曲线。
图7 电压不同，极距相同时的电晕电流分布曲线
显然20千伏时的电流以比12千伏的电流要高出好几倍(中心最高点)，而作用区域也明显地增大一些，电压越高,这种情况更为突出。
电极结构不同，则在相同电压和相同极距时，其在接地极表面上的电晕电流分布也大不相同。图8为两种不同形式的电极结构所测出的曲线。上图之A种电极结构由于有静电极，电晕电流(鼓面)减弱，B种电极结构则使电晕电场作用区域减小，这些对我们测定一个电极是否合理适用，有重要意义。
图8 不同电极结构时，电晕电流在鼓面上的分面曲线
1.电晕极；2.静电极；3.接地极
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